Ang pag-asa ng paglaban ng conductor sa temperatura. Thermal pagtutol. Bakit bumababa ang resistivity ng semiconductors na may pagtaas ng temperatura
2. Paano nakasalalay ang tiyak na paglaban ng isang conductor? Sa anong mga yunit ang sinusukat ng temperatura ng koepisyent ng resistensya?
Ang resistivity ng mga conductor ay nagdaragdag nang magkakasunod sa temperatura ayon sa batas3. Paano natin maipapaliwanag ang linear dependence ng resistivity ng conductor sa temperatura?
Ang tiyak na paglaban ng isang conductor nang magkakasunod ay nakasalalay sa dalas ng mga pagbangga ng mga electron na may mga atomo at mga Ion ng kristal na sala-sala, at ang dalas na ito ay depende sa temperatura.4. Bakit bumababa ang resistivity ng semiconductors na may pagtaas ng temperatura?
Sa pagtaas ng temperatura, ang bilang ng mga libreng elektron ay nagdaragdag, at dahil ang bilang ng mga carrier ng singil ay nagdaragdag, bumababa ang resistensya ng semiconductor.5. Ilarawan ang proseso ng intrinsic conductivity sa semiconductors.
Ang isang semiconductor atom ay nawawala ang isang elektron, na naging positibong sisingilin. Ang isang butas ay nabuo sa electron shell - isang positibong singil. Kaya, ang intrinsic conductivity ng isang semiconductor ay isinasagawa ng dalawang uri ng mga carrier: mga electron at butas.Ang isa sa mga katangian ng anumang materyal na nagsasagawa ng electric current ay ang dependence ng resistensya sa temperatura. Kung ito ay inilalarawan sa anyo ng isang grap sa kung saan ang oras ng axis (t) ay minarkahan sa pahalang na axis, at ang ohmic na pagtutol (R) sa patayong axis, kung gayon ang isang nasirang linya ay makuha. Ang pag-asa sa temperatura ng paglaban ay binubuo ng tatlong mga seksyon. Ang una ay tumutugma sa isang bahagyang pag-init - sa oras na ito, ang paglaban ay bahagyang nagbabago nang kaunti. Nangyayari ito hanggang sa isang tiyak na punto, pagkatapos kung saan ang linya sa tsart ay napataas nang pataas - ito ang pangalawang seksyon. Ang pangatlo, huling bahagi ay isang tuwid na linya, na umaabot hanggang sa punto kung saan tumigil ang paglaki ng R, sa isang medyo maliit na anggulo sa pahalang na axis.
Ang pisikal na kahulugan ng graph na ito ay ang mga sumusunod: ang pag-asa sa paglaban sa temperatura ng conductor ay inilarawan bilang simple hanggang sa ang halaga ng pag-init ay lumampas sa ilang halaga na katangian ng materyal na ito. Bigyan tayo ng isang abstract na halimbawa: kung sa temperatura ng + 10 ° C ang paglaban ng isang sangkap ay 10 Ohms, pagkatapos ay hanggang sa 40 ° C ang halaga ng R ay hindi praktikal na magbabago, naiwan sa loob ng error sa pagsukat. Ngunit nasa 41 ° C magkakaroon ng isang pagtalon sa paglaban hanggang sa 70 Ohms. Kung ang karagdagang pagtaas ng temperatura ay hindi titigil, pagkatapos ng isang karagdagang 5 Ohms ay mahuhulog sa bawat kasunod na degree.
Ang ari-arian na ito ay malawakang ginagamit sa iba't ibang mga de-koryenteng aparato, samakatuwid, makatuwiran na magbigay ng data sa tanso bilang isa sa mga pinaka-karaniwang materyales.Kaya, para sa isang conductor ng tanso, ang pagpainit para sa bawat karagdagang degree ay humantong sa isang pagtaas ng paglaban sa pamamagitan ng kalahating porsyento ng mga tiyak na halaga (maaaring matagpuan sa mga sanggunian na sanggunian, na ibinigay para sa 20 ° C, 1 m ang haba na may isang seksyon ng cross na 1 sq. Mm).
Kapag lumilitaw ang isang conductor ng metal, lumilitaw ang isang kasalukuyang kasalukuyang kuryente - isang direktang kilusan ng mga elementong elementarya na may singil. Ang mga Ion na matatagpuan sa mga metal node ay hindi magagawang humawak ng mga electron sa kanilang panlabas na mga orbit sa loob ng mahabang panahon, kaya malayang lumipat sila sa buong buong dami ng materyal mula sa isang node patungo sa isa pa. Ang magulong kilusan na ito ay sanhi ng panlabas na enerhiya - init.
Bagaman ang katotohanan ng pag-aalis ay malinaw, hindi ito itinuro, samakatuwid, hindi ito itinuturing na isang kasalukuyang. Kapag lumitaw ang isang electric field, ang mga electron ay nakatuon alinsunod sa pagsasaayos nito, na bumubuo ng isang direksyon ng paggalaw. Ngunit dahil ang thermal effect ay hindi nawala kahit saan, sapalarang gumalaw ang mga partikulo sa direktang bukid. Ang dependence ng paglaban ng mga metal sa temperatura ay nagpapakita ng dami ng pagkagambala sa pagpasa ng kasalukuyang. Ang mas mataas na temperatura, mas mataas ang R conductor.
Ang halatang konklusyon: binabawasan ang antas ng pag-init, maaari mong bawasan ang paglaban. (mga 20 ° K) ay tiyak na nailalarawan sa pamamagitan ng isang makabuluhang pagbaba sa magulong thermal motion ng mga particle sa istraktura ng bagay.
Ang itinuturing na pag-aari ng mga materyal na kondaktibo ay natagpuan ang malawak na aplikasyon sa electrical engineering. Halimbawa, ang pag-asa sa temperatura ng paglaban ng isang conductor ay ginagamit sa mga elektronikong sensor. Alam ang halaga nito para sa anumang materyal, maaari kang gumawa ng isang thermistor, ikonekta ito sa isang digital o analog reader, isagawa ang naaangkop na pagtatapos ng scale at gamitin ito bilang isang kahalili. Karamihan sa mga modernong sensor ng temperatura ay batay sa tulad ng isang prinsipyo, dahil ang pagiging maaasahan ay mas mataas at ang disenyo ay mas simple.
Bilang karagdagan, ang pag-asa sa temperatura ng paglaban ay posible upang makalkula ang pag-init ng mga paikot-ikot na motor.
« Pisika - Baitang 10 "
Ano ang pisikal na dami na tinatawag na pagtutol
Sa ano at paano nakasalalay ang paglaban ng isang conductor ng metal?
Ang iba't ibang mga sangkap ay may iba't ibang resistivities. Ang paglaban ba ay nakasalalay sa estado ng conductor? mula sa temperatura nito? Ang sagot ay dapat ibigay sa pamamagitan ng karanasan.
Kung ipinapasa mo ang kasalukuyang mula sa baterya sa pamamagitan ng isang bakal na spiral, at pagkatapos ay simulan ang pag-init nito sa apoy ng burner, pagkatapos ang ammeter ay magpapakita ng pagbaba sa kasalukuyang lakas. Nangangahulugan ito na may pagbabago sa temperatura, nagbabago ang paglaban ng conductor.
Kung sa temperatura na katumbas ng 0 ° С, ang paglaban ng conductor ay katumbas ng R 0, at sa isang temperatura t ito ay katumbas ng R, kung gayon ang kamag-anak na pagbabago sa paglaban, tulad ng ipinapakita ng karanasan, ay direktang proporsyonal sa pagbabago sa temperatura t:
Ang proporsyonal na koepisyent ng α ay tinatawag na temperatura koepisyent ng pagtutol.
Koepisyent ng temperatura ng paglaban - isang halaga na katumbas ng ratio ng kamag-anak na pagbabago sa paglaban ng conductor sa pagbabago sa temperatura nito.
Kinikilala nito ang pag-asa ng paglaban ng isang sangkap sa temperatura.
Ang temperatura na koepisyent ng paglaban ay ayon sa bilang na pantay sa kamag-anak na pagbabago sa paglaban ng conductor kapag pinainit ng 1 K (sa pamamagitan ng 1 ° C).
Para sa lahat ng mga conductors ng metal, ang koepisyenteng α\u003e 0 at nag-iiba nang kaunti sa temperatura. Kung ang saklaw ng mga pagbabago sa temperatura ay maliit, kung gayon ang koepisyent ng temperatura ay maaaring isaalang-alang na pare-pareho at katumbas ng average na halaga nito sa saklaw ng temperatura. Mga purong metal
Sa mga solusyon sa electrolyte, ang paglaban ay hindi tataas, ngunit bumababa, na may pagtaas ng temperatura. Para sa kanila, α< 0. Например, для 10%-ного раствора поваренной соли α = -0,02 К -1 .
Kapag ang conductor ay pinainit, ang geometriko na sukat nito ay nagbabago nang bahagya. Ang paglaban ng isang conductor ay nag-iiba lalo na dahil sa isang pagbabago sa resistivity nito. Mahahanap mo ang pag-asa ng resistivity sa temperatura, kung sa pormula (16.1) kapalit ang mga halaga 
Ang mga kalkulasyon ay humantong sa mga sumusunod na resulta:
ρ \u003d ρ 0 (1 + αt), o ρ \u003d ρ 0 (1 + αΔТ), (16.2)
kung saan ΔТ ang pagbabago sa ganap na temperatura.
Dahil ang isang maliit na pagbabago na may pagbabago sa temperatura ng conductor, maaari itong ipagpalagay na ang tiyak na paglaban ng conductor ay nakasalalay sa sunud-sunod na temperatura (Fig. 16.2).
Ang pagtaas ng paglaban ay maaaring ipaliwanag sa pamamagitan ng ang katunayan na sa pagtaas ng temperatura, ang malawak ng mga panginginig ng ion sa mga node ng kristal na lattice ay nadaragdagan, samakatuwid, ang mga libreng elektron ay bumangga sa kanila nang mas madalas, nawawala ang kanilang direksyon ng paggalaw. Kahit na ang koepisyent a ay medyo maliit, isinasaalang-alang ang dependence ng paglaban sa temperatura kapag kinakalkula ang mga parameter ng mga aparato ng pag-init ay ganap na kinakailangan. Kaya, ang paglaban ng isang tungsten filament ng isang maliwanag na maliwanag na lampara ay nagdaragdag sa pagpasa ng kasalukuyang sa pamamagitan nito dahil sa pag-init ng higit sa 10 beses.
Sa ilang mga haluang metal, halimbawa, isang haluang metal na tanso na may nikel (Constantine), ang temperatura ng koepisyent ng pagtutol ay napakaliit: α ≈ 10 -5 K -1; Malaki ang resistivity ni Konstantin: ρ ≈ 10 -6 Ohm m. Ang mga gayong haluang metal ay ginagamit para sa paggawa ng mga referral na sangguni at karagdagang mga resistor sa pagsukat ng mga instrumento, i.e., sa mga kasong iyon kapag kinakailangan na ang paglaban ay hindi kapansin-pansing magbabago sa pagbabago ng temperatura.
Mayroon ding mga tulad na metal, halimbawa, nikel, lata, platinum, atbp, na ang koepisyent ng temperatura ay mas mataas: α ≈ 10 -3 K -1. Ang dependence ng kanilang pagtutol sa temperatura ay maaaring magamit upang masukat ang temperatura mismo, na isinasagawa thermometer ng paglaban.
Ang mga aparato na gawa sa mga materyales na semiconductor ay batay din sa pag-asa sa paglaban sa temperatura, thermistors. Ang mga ito ay nailalarawan sa pamamagitan ng isang malaking koepisyent ng temperatura ng paglaban (sampung beses na mas mataas kaysa sa mga metal), at ang katatagan ng mga katangian sa paglipas ng panahon. Ang nominal na pagtutol ng mga thermistors ay mas mataas kaysa sa mga thermometer ng resistensya ng metal, karaniwang ito ay 1, 2, 5, 10, 15 at 30 kOhm.
Karaniwan, ang isang platinum wire ay kinuha bilang pangunahing elemento ng nagtatrabaho ng thermometer ng resistensya, ang dependence ng paglaban kung saan sa temperatura ay kilala. Ang mga pagbabago sa temperatura ay hinuhusgahan ng pagbabago sa paglaban ng wire na maaaring masukat.Ang mga thermometer na ito ay nagbibigay-daan sa iyo upang masukat ang napakababang at napakataas na temperatura kapag ang maginoo na mga thermometer na likido ay hindi angkop.
Superconductivity.
Ang paglaban ng mga metal ay bumababa sa temperatura ng pagbaba. Ano ang mangyayari kapag ang temperatura ay may kaugaliang zero?
Noong 1911, natuklasan ng Dutch pisika X. Camerling-Onnes ang isang kamangha-manghang kababalaghan - superconductivity. Natagpuan niya na kapag ang mercury ay pinalamig sa likidong helium, ang paglaban nito sa una ay nagbabago nang paunti-unti, at pagkatapos ay sa temperatura na 4.1 K ay bumaba ito nang matindi sa zero (Fig. 16.3).
Ang kababalaghan ng paglaban ng isang conductor na bumababa sa zero sa isang kritikal na temperatura ay tinatawag superconductivity.
Ang pagkatuklas ng Kamerling-Onnesa, kung saan noong 1913 siya ay iginawad sa Nobel Prize, isinama ang pag-aaral ng mga katangian ng mga sangkap sa mababang temperatura. Nang maglaon, maraming iba pang mga superconductor ang natuklasan.
Ang superconductivity ng maraming mga metal at haluang metal ay sinusunod sa napakababang temperatura - simula sa mga 25 K. Mga talahanayan ng sanggunian ay nagbibigay ng mga temperatura ng paglipat sa estado ng superconducting ng ilang mga sangkap.
Ang temperatura kung saan ang isang sangkap ay napupunta sa isang estado ng superconducting kritikal na temperatura.
Ang kritikal na temperatura ay nakasalalay hindi lamang sa kemikal na komposisyon ng sangkap, kundi pati na rin sa istraktura ng kristal mismo. Halimbawa, ang kulay-abo na lata ay may istraktura ng brilyante na may isang kubiko na sala ng kristal at isang semiconductor, at ang puting lata ay may isang cell na tetragonal unit at isang pilak-puti, malambot, malagkit na metal na may kakayahang sumailalim sa isang superconducting na estado sa temperatura na 3.72 K
Para sa mga sangkap sa estado ng superconducting, ang matalim na anomalya ng magnetic, thermal, at isang bilang ng iba pang mga pag-aari ay nabanggit, kaya magiging mas tama na hindi masabi na hindi tungkol sa superconducting state, ngunit ng espesyal na estado ng sangkap na sinusunod sa mababang temperatura.
Kung ang isang kasalukuyang ay nilikha sa isang singsing na conductor sa isang superconducting state at pagkatapos ay tinanggal ang kasalukuyang mapagkukunan, kung gayon ang lakas ng kasalukuyang ito ay hindi nagbabago para sa isang di-makatuwirang oras. Sa isang maginoo (non-superconducting) conductor, ang electric current sa kasong ito ay huminto.
Ang mga superconductor ay malawakang ginagamit. Kaya, nagtatayo sila ng mga makapangyarihang electromagnets na may superconducting na paikot-ikot, na lumikha ng isang magnetic field para sa mahabang tagal nang walang pagkonsumo ng enerhiya. Pagkatapos ng lahat ang henerasyon ng init sa superconducting winding ay hindi nangyayari.
Gayunpaman, imposibleng makakuha ng isang di-makatwirang malakas na patlang na magnetic gamit ang isang superconducting magnet. Ang isang napakalakas na magnetic field ay sumisira sa superconducting state. Ang nasabing larangan ay maaaring malikha ng kasalukuyang sa superconductor mismo, samakatuwid, para sa bawat conductor sa superconducting state, mayroong isang kritikal na halaga ng kasalukuyang lakas, na hindi maaaring lumampas nang walang paglabag sa superconducting state.
Ang mga superconducting magneto ay ginagamit sa mga accelerator ng maliit na butil, ang mga magnetxidodynamic generators na nagko-convert ng mekanikal na enerhiya ng isang jet ng mainit na ionized gas na gumagalaw sa isang magnetic field sa elektrikal na enerhiya.
Ang paliwanag ng superconductivity ay posible lamang batay sa teorya ng quantum. Ibinigay lamang ito noong 1957 ng mga siyentipiko ng Amerikano na si J. Bardin, L. Cooper, J. Shriffer at siyentipiko ng Sobyet, akademiko na si N. N. Bogolyubov.
Noong 1986, natagpuan ang mataas na temperatura na superconductivity. Ang mga kumplikadong compound ng oxide ng lanthanum, barium, at iba pang mga elemento (keramika) ay nakuha gamit ang isang superconducting na temperatura ng paglipat ng mga 100 K. Ito ay mas mataas kaysa sa kumukulo na punto ng likidong nitrogen sa atmospheric pressure (77 K).
Ang mataas na temperatura na superconductivity sa malapit na hinaharap ay marahil ay hahantong sa isang bagong rebolusyong teknikal sa lahat ng mga de-koryenteng engineering, radio engineering, disenyo ng computer. Ngayon ang pag-unlad sa lugar na ito ay hinahadlangan ng pangangailangan na palamig ang mga conductor sa mga kumukulo na punto ng mamahaling gas - helium.
Ang pisikal na mekanismo ng superconductivity ay medyo kumplikado. Sa isang napaka-pinasimpleng paraan, maaari itong maipaliwanag tulad ng sumusunod: ang mga electron ay pinagsama sa isang regular na linya at lumipat nang walang pagbangga sa isang kristal na lattice na binubuo ng mga ion. Ang paggalaw na ito ay makabuluhang naiiba mula sa ordinaryong thermal motion, kung saan ang isang libreng elektron ay gumagalaw nang random.
Inaasahan na posible na lumikha ng mga superconductor sa temperatura ng silid. Ang mga generator at electric motor ay magiging lubos na compact (ay bababa ng maraming beses) at matipid. Maaaring maihatid ang elektrisidad sa anumang distansya nang walang pagkawala at naipon sa mga simpleng aparato.
Ang paglaban ng mga metal ay dahil sa ang katunayan na ang mga electron na gumagalaw sa conductor ay nakikipag-ugnay sa mga ions ng crystal na sala-sala at sa parehong oras ay nawala ang ilang mga enerhiya na nakuha nila sa larangan ng kuryente.
Ipinakikita ng karanasan na ang paglaban ng mga metal ay nakasalalay sa temperatura. Ang bawat sangkap ay maaaring nailalarawan sa pamamagitan ng isang pare-pareho para sa ito, na tinatawag koepisyent ng temperatura ng paglaban α. Ang koepisyent na ito ay katumbas ng kamag-anak na pagbabago sa resistivity ng conductor kapag pinainit ng 1 K: α \u003d
kung saan ρ 0 ang resistivity sa isang temperatura T 0 \u003d 273 K (0 ° С), ρ ay ang resistivity sa isang naibigay na temperatura T. Samakatuwid, ang pag-asa sa temperatura ng resistivity ng isang conductor ng metal ay ipinahayag ng isang linear function: ρ \u003d ρ 0 (1+ αT).
Ang pag-asa ng paglaban sa temperatura ay ipinahayag ng parehong pag-andar:
R \u003d R 0 (1+ αT).
Ang mga coefficient ng temperatura ng pagtutol ng mga purong metal ay medyo naiiba sa bawat isa at humigit-kumulang na katumbas sa 0.004 K -1. Ang isang pagbabago sa paglaban ng mga conductor na may pagbabago sa temperatura ay humahantong sa ang katunayan na ang kanilang kasalukuyang-boltahe na katangian ay hindi magkakasunod. Ito ay lalong kapansin-pansin sa mga kaso kung saan ang temperatura ng mga conductor ay nag-iiba nang malaki, halimbawa, sa panahon ng pagpapatakbo ng isang maliwanag na maliwanag na lampara. Ang figure ay nagpapakita ng boltahe - ampere na katangian. Tulad ng nakikita mula sa pigura, ang kasalukuyang lakas sa kasong ito ay hindi direktang proporsyonal sa boltahe. Gayunpaman, hindi dapat isipin ng isang tao na ang konklusyong ito ay sumasalungat sa batas ng Ohm. Ang dependence na nabuo sa batas ng Ohm ay may bisa lamang na may palaging pagtutol.Ang pag-asa sa temperatura ng paglaban ng mga conductor ng metal ay ginagamit sa iba't ibang mga pagsukat at awtomatikong aparato. Ang pinakamahalaga sa mga ito ay thermometer ng paglaban. Ang pangunahing bahagi ng thermometer ng paglaban ay isang sugat na platinum wire sa isang ceramic frame. Ang wire ay inilalagay sa isang kapaligiran na ang temperatura ay dapat matukoy. Sa pamamagitan ng pagsukat ng paglaban ng kawad na ito at alam ang paglaban nito sa t 0 \u003d 0 ° С (i.e. R 0) kinakalkula ayon sa huling formula, ang temperatura ng daluyan.
Superconductivity. Gayunpaman, hanggang sa pagtatapos ng siglo XIX. imposibleng mapatunayan kung paano ang paglaban ng mga conductor ay nakasalalay sa temperatura sa rehiyon ng napakababang temperatura. Sa simula lamang ng siglo XX. Ang siyentipikong Dutch na si G. Kamerling-Onnes ay pinamamahalaang upang maging likido ang pinakamahirap na condensadong gas - helium. Ang kumukulong punto ng likidong helium ay 4.2 K. Ginagawa nitong posible upang masukat ang paglaban ng ilang mga dalisay na metal kapag pinalamig sila sa isang napakababang temperatura.
Noong 1911, natapos ang gawain ng Camerling-Onnes sa pinakamalaking pagtuklas. Pinag-aaralan ang paglaban ng mercury sa panahon ng patuloy na paglamig nito, natagpuan niya na sa temperatura na 4.12 K, ang paglaban ng mercury ay tumalon sa zero. Kalaunan ay pinamamahalaang niyang obserbahan ang parehong kababalaghan sa isang bilang ng iba pang mga metal kapag sila ay pinalamig sa mga temperatura na malapit sa ganap na zero. Ang kababalaghan ng kumpletong pagkawala ng elektrikal na pagtutol sa pamamagitan ng isang metal sa isang tiyak na temperatura ay tinatawag na superconductivity.
Hindi lahat ng mga materyales ay maaaring maging superconductor, ngunit ang kanilang bilang ay malaki. Gayunpaman, ang isang pag-aari ay natuklasan sa marami sa kanila na makabuluhang pinipigilan ang kanilang paggamit. Ito ay na sa karamihan ng mga purong metal, ang superconductivity ay nawawala kapag sila ay nasa isang malakas na larangan ng magnet. Samakatuwid, kapag ang isang makabuluhang kasalukuyang daloy sa pamamagitan ng superconductor, lumilikha ito ng isang magnetic field sa paligid nito at ang superconductivity ay nawawala sa loob nito. Gayunpaman, ang balakid na ito ay naging napakahalaga: natagpuan na ang ilang mga haluang metal, halimbawa, niobium at zirconium, niobium at titanium, atbp, ay may pag-aari ng pagpapanatili ng kanilang superconductivity sa mataas na alon. Pinapayagan nito ang mas malawak na paggamit ng superconductivity.
Ang bawat sangkap ay may sariling tiyak na pagtutol. Dagdag pa, ang pagtutol ay depende sa temperatura ng conductor. Patunayan namin ito sa pamamagitan ng pagsasagawa ng sumusunod na eksperimento.
Ipasa ang kasalukuyang sa pamamagitan ng bakal na spiral. Sa isang circuit na may isang spiral, kumonekta kami sa serye ng isang ammeter. Magpapakita ito ng ilang halaga. Ngayon ay magpapainit kami ng spiral sa siga ng isang gas burner. Ang kasalukuyang halaga na ipapakita ng ammeter ay bumababa. Iyon ay, ang kasalukuyang lakas ay depende sa temperatura ng conductor.
Baguhin ang paglaban bilang isang function ng temperatura
Ipagpalagay na sa temperatura ng 0 degree, ang paglaban ng conductor ay R0, at sa isang temperatura t ang pagtutol ay R, kung gayon ang kamag-anak na pagbabago sa paglaban ay direktang proporsyonal sa pagbabago sa temperatura t:
- (R-R0) / R \u003d a * t.
Sa pormula na ito, ang isang koepisyent ng proporsyonal, na kung saan ay tinatawag ding temperatura koepisyent. Nailalarawan nito ang pag-asa sa paglaban ng isang sangkap sa temperatura.
Koepisyent ng temperatura ng paglaban ayon sa bilang na pantay sa kamag-anak na pagbabago sa paglaban ng conductor kapag pinainit ito ng 1 Kelvin.
Para sa lahat ng mga metal, ang koepisyent ng temperatura higit pa sa zero. Sa mga pagbabago sa temperatura, magkakaiba-iba ito. Samakatuwid, kung ang pagbabago ng temperatura ay maliit, kung gayon ang koepisyent ng temperatura ay maaaring isaalang-alang na pare-pareho, at katumbas ng average na halaga mula sa saklaw ng temperatura na ito.
Ang mga solusyon sa elektrolisis na may pagtaas ng temperatura, bumababa ang pagtutol. Iyon ay, para sa kanila ang koepisyent ng temperatura mas mababa sa zero.
Ang paglaban ng conductor ay nakasalalay sa tiyak na paglaban ng conductor at sa laki ng conductor. Dahil ang mga sukat ng conductor ay hindi nagbabago nang malaki sa panahon ng pag-init, ang pangunahing sangkap ng pagbabago sa paglaban ng conductor ay ang tiyak na paglaban.
Ang pag-asa ng resistivity ng conductor sa temperatura
Susubukan naming mahanap ang pag-asa sa temperatura ng tiyak na paglaban ng conductor.
Kapalit namin ang mga halaga ng paglaban R \u003d p * l / S R0 \u003d p0 * l / S sa pormula na nakuha sa itaas.
Nakukuha namin ang sumusunod na pormula:
- p \u003d p0 (1 + a * t).
Ang pag-asa na ito ay ipinakita sa sumusunod na pigura.
Subukan nating maunawaan kung bakit tumataas ang paglaban
Kapag nadagdagan namin ang temperatura, ang malawak ng mga panginginig ng ion sa mga node ng kristal na sala-sala ay nagdaragdag. Samakatuwid, ang mga libreng elektron ay mas malamang na mabangga sa kanila. Sa isang pagbangga, mawawala ang direksyon ng kanilang paggalaw. Dahil dito, bababa ang kasalukuyang lakas.